Trigonometric Parallaxes of SFRs in the Sagittarius Spiral Arm

　アブストラクト　

　３．結果　

　図１．１１HMSFRs の視差と固有運動　

　図２．固有運動を差し引いた後の視差運動　

　表１．１１HMSFRs の情報　

　表２．１１HMSFRs の視差と固有運動　

　４．議論　

　４．１．サジタリウス腕への配属　

図３．サジタリウス腕 HMSFRs と　CO （ Dame et al.2001 ）の l-v 図。黒丸＝l-v 図で判定されたサジタリウス腕 HMSFRs. 四角＝ 視差で判定された HMSFRs. 斜線＝ Burton, Shane 1970 によるサジタリウス腕。 斜線の巾は Δv = 5 km/s である。 　CO l-v 図上のサジタリウス腕　 　図３では Dame et al.2001 による CO l−v図上に HMSFRs を描いた。13 の HMSFRs がサジタリウス腕に 配属された。それらは全て図３の腕経路に近いかその上に乗っている。次に それらの距離を調べ、それらが腕の形を成すことを確かめた。 　腕の収束領域の HMSFRs　 　l < 15° では l-v 図上で幾つかの腕が重なり合う。四角で示す 5 つの HMSFRs がその範囲にある。それらの距離が 1-2 kpc なのでサジタリウス腕 天体とした。

表３．サジタリウス腕天体の性質

　４．２．サジタリウス腕の幾何学　

図５．R-β 図。実線＝ピッチ角 ψSag 7.3° の対数 螺旋。青点線＝±1σ, 赤点線＝±3σ ピッチ角不定性 を示す。カーブする弧は三角視差の ±1σ 不定性の影響を示す。 　HMSFRs の配置　 　図４では銀河面上に、銀河系中心座標で β = [-2, 65], R = [5.7, 7.2] の HMSFRs をプロットした。 Georgelin,Georgelin 1976 はサジタリウス腕の曲率が滑らかに変化すると述べ、Taylor-Cordes モデルは β = [-20, 65] で腕が平坦になるとした。しかし、図４を見ると、その ような平坦部は見えない。それは不正確な運動距離をスプライン曲線に合わせ たための見せかけ効果ではないか。

図６．HMSFRs 位置の対数螺旋腕に直交する方向のズレのヒストグラム。 　ピッチ角　　 　対数螺旋は ln(R/Rref) = βref-β で 表される。図５のベストフィットは lnRref= 1.88, βref =25.4°, ψ = 7.3°±1.5° を示す。この場合、 接線角は 51° である。太陽に最も近づくのは、 l = 0、 D=1.4 kpc である。 ここで得られたピッチ角はたの腕より少し小さいが、 HI や CO の観測から 決められた角度と合致する。距離誤差は 100 pc でこれは腕の巾を少し広げる。

　４．３．３次元運動　

３次元運動　 　太陽から見た HMSFRs 運動に、LSR 運動と太陽運動を加えて、銀河中心座標 系での運動が求まる。ここでは Ro=8.44 kpc, Θo=243 km/s, Uo=10.7, Vo=12.2, Wo=8.7 km/s を使用した。 　特異運動　 　フラットな回転曲線を仮定すると、各天体の特異運動が決まる。ここで, Us = GC 方向の運動成分、Vs=銀河回転方向の成分、Ws=銀河系北極方向の 成分である。表４にそれらの運動を載せた。図７には図示した。

表４．特異運動

　５．結論