An Analysis of the Shapes of Ultraviolet Extinction Curves.II. The Far-UV Extinction

　２．データ　

　３．減光曲線のパラメタ―化　

図１．コブを取った後、つまりドルーデプロファイルを λ-1 = 1.8 -8.5 ($lambda; = 0.12 - 0.55 μm) で差し引いた残り。ドローデ プロファイルのフィットには 3.5 - 5.9 μm-1 部分（図中 縦線）が用いられた。黒丸＝UBV 測光。白丸＝IUE分光測光（0.05μm -1 ビン）。

３．a. λ < 1700 A での減光曲線　 　図１＝ドルーデプロファイルを差し引いた残り　 図１には、コブを取った後、つまりドルーデプロファイルを $lambda;-1 = 1.8 -8.5 ($lambda; = 0.12 - 0.55 μm) で差し引いた残りを示す。ドローデ プロファイルのフィットには 3.5 - 5.9 μm-1 部分（図中 縦線）が用いられた。黒丸＝UBV 測光。白丸＝IUE分光測光（0.05μm -1 ビン）。残差部分は滑らかでかなり線形性が良い。 　図２＝反り返り成分　 　残差曲線には 7 μm-1 の先で直線からのずれが現れる。FUV のデータが良質の 18 星について、残差から ドルーデプロファイルと直線成分を差し引いた残り、１８星分 の平均にスケールを合わせて重ねた図を図２a に示す。驚くべきことに、 18 星の残差部分は規格化すると非常によく重なる。つまり、反り返り部分 は同じ関数でフィットできるのである。その近似式は 　　F(λ-1) = 0.5392(λ-1-5.9) 2 + 0.0564(λ-1-5.9)3　 (λ-1>5.9) 　　　　　　　= 0 　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 (λ-1<5.9) 図２．(a). ドルーデプロファイルと直線成分を差し引いた残り。１８星 の残り部分の平均にスケールを合わせて重ねた。 (b). 白丸＝１８星の平均。実線＝多項式フィット。

３．b. 紫外減光曲線のパラメタ―化　 紫外減光の３成分近似式　 　これまでの結果から、IUE 減光曲線はドルーデのコブ＋背景線形減光＋ FUV 反り返り で表現できることが分かった。式で表すと E(λ-V) = c1 + c2x + c3D(x, γ, xo) + c4F(x) E(B-V) ここに x = λ-1、D はドルーデプロファイル、 D(x, γ, xo) = x2 (x2 + xo2)2 + γ2x2 、F は３．a. で定義した線形背景減光である。上の式には６つの パラメタ―が含まれている。45 のサンプル星に対するフィットの結果は表１ に示した。 　コブ　 　本論文でのコブの扱いはいくつかの点で論文 I と異なる。 （１）ドルーデプロファイルのフィット波長範囲を広げた。 （２）線形背景減光をコブ領域に限定せず、 FUV にまで広げた。 その結果、コブのパラメタ―は論文 I とは少し変わった。大部分の星では差 は測定誤差程度であるが、コブが浅い星のいくつか、ζ Oph, HD 93028, NU Ori, HD 147889 では差が大きくなった。

図３．サンプル星１１個へのパラメタ―フィットの例。

　４．減光パラメタ―間の相関　

４．a. パラメタ―・パラメタ―相関　 　線形成分パラメタ―間の相関　 　図４には c1 と c2 の相関を示した。c1 = 線形背景減光切片、 c2 = 線形背景減光勾配である。小丸： オリオン星雲の星、HD36982, HD 37023, HD 37061、は星雲放射光の混入が疑わ れるので破線＝フィットから除いた。 フィットの結果は 　　　　　　　c1 = -3.00 c2 + 2.04 である。この結果を減光線形成分の式に代入すると、 E(λ-V) - 2.04 = c2(λ-1 - 3.00) E(B-V) となる。この式は (λ-1, E(λ-V)/E(B-V)) が (V, 0), (B, 1),　(3.00, 2.04) を通り、その先では (3.00, 2.04) から c2 勾配で放射状に広がることを述べている。 図４． c1 - c2 相関。c1 = 線形背景減光切片。 c2 = 線形背景減光勾配。小丸：オリオン星雲の星、HD36982, HD 37023, HD 37061、は星雲放射光の混入が疑われるので破線＝フィットから除 いた。

コブパラメタ―間の相関　 　コブ中心波長の変化は小さいので相関は調べない。図５には c4 = FUV 反り返り強度と c3 = コブ強度との 相関をプロットした。コブ強度は E(B-V) で規格化されていることを 注意する。この図で重要な点は、左下から右上へ進むにつれ、点の分布が 次第に広がり、かつコブ幅 γ が広がっていくことである。 図５． c4 - c3 相関。c4 = FUV 反り返り 強度。c3 = コブ強度。 　　　　三角： γ < 0.9、 黒丸：0.9 < γ < 1.05、白丸： 1.05 < γ。

FUV 反り返り強度とコブの巾の相関 　図６の（上）には c4 = FUV 反り返り強度と γ = コブの巾 との良い相関が示されている。ただし、 c4 は E(B-V) で規格化 されているのに γ は規格化に無関係なので、解釈は単純でない。 図６の（下）には c3 = コブ強度と γ = コブの巾 との相関が示されている。解釈は第５章で行う。 図６．（上）：c4 - γ 相関。c4 = FUV 反り返り 強度。γ = コブの巾。 （下）：c3 - γ 相関。c3 = コブ強度。

４．b. 環境パラメタ―の相関　 　コブの巾　 　データを「濃い空間」と「希薄空間」に分けた。論文 I ではコブの巾 γ が環境と相関係数 0.72 で強い相関のあることが分かった。 「濃い空間」ではコブの巾が広くなる傾向がある。 　線形成分勾配と反り返り強度　 　図７には c2 = 線形成分勾配と c4 = 反り返り強度 が E(B-V)/r に対してどう変化するかを示した。白丸＝濃い空間、反黒丸＝ トラペジウム、Herschell 36、黒丸＝「希薄空間」である。図７（上）は 二つの環境グループが明白に分かれていることを示す。「濃い空間」グループの 勾配のばらつきは大きいが、c2 < 0.5 は全て「濃い空間」グループ である。「希薄空間」グループは比較的大きな勾配に集まっている。 　図７（下）は反り返り強度が環境の区分にあまりよく従わないことを 示す。ただ、「濃い空間」の c4 は少し大きいようだ。 図７．（上）：c4 - γ 相関。c4 = FUV 反り返り 強度。γ = コブの巾。白丸＝濃い空間、反黒丸＝ トラペジウム、Herschell 36、黒丸＝「希薄空間」 （下）：c3 - γ 相関。c3 = コブ強度。

　５．議論